高能量OPO可調諧激光器是一款高度集成化的高能量可調諧脈沖激光器。體積小巧，*密封，長使用壽命。適配客戶多種Nd:YAG泵源，全自動化控制，可輕松調諧波長210-2200nm，信號光+閑頻光轉換效率高達40%。重頻50Hz，峰值能量60mJ@355nm&150mJ泵源。

 高能量OPO可調諧激光器是一款高度集成化的高能量可調諧脈沖激光器。體積小巧，*密封，長使用壽命。適配客戶多種Nd:YAG泵源，全自動化控制，可輕松調諧波長210-2200nm，信號光+閑頻光轉換效率高達40%。重頻50Hz，峰值能量60mJ@355nm&150mJ泵源。

產品特點：
*波長等參量全自動控制
*輸出參數的長期穩定性
*激光參數通過電腦控制
*調諧范圍415（420）到2300nm，倍頻220-350nm
*原創的光學原理
*適配多種泵源
*BBO晶體寬波長覆蓋范圍420 to 2300nm
*BBO晶體經嚴格測試和挑選，保證長期可靠性
*原創內腔光學及光機設計，避免腔體失調
*可更換的UV聚焦光學模塊，適配多種泵浦激光和激光系統

高能量OPO可調諧激光器技術參數

技術資料
OPO （Optical Parametric Oscillator）光參量振蕩器
光參量振蕩OPO是波長可調諧的相干光光源，能將泵浦光（ωp）轉換為信號（ωs）和空閑光（ωi）的相干輸出，閑置光和信號光光子能量（頻率）加起來正好等于甭浦光的能量（ωp=ωs+ωi）。

  如果把非線性介質放在光學共振腔內，讓泵浦光波、信號光波及閑置光多次往返通過非線性介質，當信號光和閑置光由于參量放大得到的增益大于它們在共振腔內的損耗時，便在共振腔內形成激光振蕩。這個過程稱為光學參量放大。

 產生光學參量放大的條件：在具有非線性介質的光學共振腔內，讓一束頻率（短波長高能光子）和強 度比較高的泵浦光（ωp> ωs> ωi）與一束頻率及強度較低的光束(ωs)多次往返通過非線性介質，且在線性介質滿足相位匹配條件k(ωp)=k(ωi)+k(ωs)， 其中k(ωp)、k(ωs)、k(ωi)分別為泵光、信號光和閑置光的波矢。高強度的高光子能量的泵浦光將信號光放大，同時還產生出第三束光波（稱為空閑波)。
 光學參量放大與振蕩可看作是泵光與信號光及閑置光反復差頻的結果。即由于非線性晶體的作用，泵光與信號光差頻得到頻率為ωi=ωp－ωs的閑置光。一旦閑置光產生，泵光與閑置光差頻又得到頻率為ωs=ωp－ωi的信號光。結果，泵光不斷轉化為信號光與閑置光。
 在實際的OPO中，只有泵浦光輸入，而非線性介質中有多種波長的微弱光信號（或光學噪聲），不需要特別引入一個低頻率和低強度的的信號光。通過調節非線性介質的和泵浦光的匹配角度(相位匹配條件k(ωp)=k(ωi)+k(ωs)，可以實現很寬的波長范圍內的調諧，是可調諧激光產生的重要手段之一。光參量振蕩是目前產生大范圍連續可調波長（波長從紅外到可見光甚至紫外光）激光的方法。它克服了固體和氣體激光器輸出波長的局限性，能夠產生從紫外到遠紅外激光。

結構：
光參量振蕩器最關鍵的部件是一個光學共振腔和一塊非線性光學晶體，非線性晶體要合適的放置在光學共振腔中。光學共振腔要至少和信號光和空閑光中的一束共振（通常是和信號光共振）。
在非線性晶體中，泵浦光、信號光和空閑光在空間中相互重疊，經光參量放大（Optical Parametric Amplification），信號光和空閑光都得到了增益。對應的，泵浦光的功率會大為減弱。這種增益，使得滿足共振的光在共振腔中能夠振蕩，補償了其在腔內傳播一個周期過程中的損失。損失主要來自于反射鏡要允許適當的輸出，而增益則受泵浦光的功率的影響。當泵浦光的功率較低的情況下，并不足以支持振蕩發生。只有當泵浦光功率達到并超過了一個特定的閾值之后，振蕩才會產生。超過閾值之后，增益依然有賴于共振光的功率。對于一個處于穩態情況的光參量振蕩器而言，共振光的增益和損失相等。因此，泵浦光越強，共振光越強，輸出光也就越強。

光學共振腔
目前，在光參量振蕩器中常用的共振腔結構如圖所示，是由四面反射鏡組成的。反射鏡對信號光具有高反射率，但是對泵浦光和空閑光具有高透射率。當然，滿足要求的其他構型光學諧振腔也可以用在光參量振蕩器中。

非線性晶體

BBO（偏硼酸鋇）晶體
BBO晶體在非線性光學晶體中，是一種綜合優勢明顯，性能良好的晶體，它有著極寬的透光范圍，較大的相匹配角，較高的抗光損傷閾值、寬帶的溫度匹配以及優良的光學均勻性，特別是用于1型(ooe) 與 2型 (eoe) 相位匹配光學參量振蕩器 (OPO) 激光器。